Matematické kyvadlo: Rozdiel medzi revíziami
init |
d obr |
||
Riadok 1: | Riadok 1: | ||
[[ |
[[Súbor:Pendulum.svg|thumb|Matematické kyvadlo]] |
||
'''Matematické kyvadlo''' je [[matematika|matematickým]] modelom [[kyvadlo|kyvadla]]. Matematické kyvadlo je [[hmotný bod]] zavesený na tenkom dokonale pevnom vlákne zanedbatelnej [[hmotnost]]i, pričom sa zanedbáva [[odpor vzduchu]] pri pohybe kyvadla i [[trenie]] v závese a [[gravitačné pole]] sa považuje za homog0nne. Matematické kyvadlo je mechanický [[oscilátor]], ktorý po dodaní počiatočnej energie voľne [[kmitanie|kmitá]]. Pri malých výchylkách (do ±5°) je priebeh tohto kmitania približně harmonický, možno ho vyjádřit pomocí funkce [[sinus]]. |
'''Matematické kyvadlo''' je [[matematika|matematickým]] modelom [[kyvadlo|kyvadla]]. Matematické kyvadlo je [[hmotný bod]] zavesený na tenkom dokonale pevnom vlákne zanedbatelnej [[hmotnost]]i, pričom sa zanedbáva [[odpor vzduchu]] pri pohybe kyvadla i [[trenie]] v závese a [[gravitačné pole]] sa považuje za homog0nne. Matematické kyvadlo je mechanický [[oscilátor]], ktorý po dodaní počiatočnej energie voľne [[kmitanie|kmitá]]. Pri malých výchylkách (do ±5°) je priebeh tohto kmitania približně harmonický, možno ho vyjádřit pomocí funkce [[sinus]]. |
||
Verzia z 00:24, 27. február 2016
Matematické kyvadlo je matematickým modelom kyvadla. Matematické kyvadlo je hmotný bod zavesený na tenkom dokonale pevnom vlákne zanedbatelnej hmotnosti, pričom sa zanedbáva odpor vzduchu pri pohybe kyvadla i trenie v závese a gravitačné pole sa považuje za homog0nne. Matematické kyvadlo je mechanický oscilátor, ktorý po dodaní počiatočnej energie voľne kmitá. Pri malých výchylkách (do ±5°) je priebeh tohto kmitania približně harmonický, možno ho vyjádřit pomocí funkce sinus.
Matematický popis
Na hmotný bod pôsobí len tiažová sila a ťahová sila vlákna, ktorá ho udržuje v stálej vzdialenosti od závesu. Veľkosť výslednej sily je
- ,
kde je tiažové zrýchlenie a φ je uhol, o ktorý je vlákno vychýlené z rovnovážnej polohy. Diferenciální rovnice pre popis pohybu kyvadla je z 2. Newtonovho pohybového zákona
- ,
kde je dľžka vlákna. Pokiaľ je maximální výchylka z rovnovážnej polohy malá, možno funkciu sinus nahradiť lineárníou funkciou
- .
Diferenciálna rovnica má preto podstatne jednoduchší tvar
Táto rovnica má partikulárne riešenie
- ,
kde je počiatočná uhlová výchylka (predpokladáme nulovú počátočnú rýchlosž, takže je to zároveň maximálna výchylka) a je čas, čo je pohybová rovniae harmonického oscilátora s periódou
- .
Periódu ovplyvňuje iba dĺžka kyvadla a tiažové zrýchlenie.